Annales des Mines (1912, série 11, volume 1) [Image 270]

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ET SUR LES MOYENS DE COMBATTRE LEURS DANGERS

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EXPÉRIENCES SDR LES POUSSIÈRES DE HOUILLE

et celle qui lie C et W a (courbe C) ; du moment que la courbe C est au-dessus de la droite W a = (X — 1) C, W 9 a nécessairement le signe contraire de W a , et les courants d'air et de gaz sont de sens contraire; c'est- ainsi que les choses doivent se passer dans les explosions souterraines qui font l'objet d'enquêtes où l'on recherche le point initial par l'observation des effets dynamiques ; il s'agit, en effet, d'explosions généralisées qui n'ont vraisemblablement pris une telle extension que parce que la courbe C était au-dessus de la droite W a — (X — 1) C. Si l'explosion est de violence modérée, c'est que la courbe C ne s'écarte pas trop de la droite, et la vitesse des gaz peut , rester petite par rapport à celle de l'air ; comme d'ailleurs le poids spécifique des gaz chauds est beaucoup plus faible que celui de l'air froid, les effets dynamiques qu'ils produisent sont, à égale vitesse de courant, moins intenses ; dans ce cas, pour ces deux raisons, on constatera certainement une prédominance des effets dynamiques violents dans le sens suivi par l'explosion. Mais si celle-ci est très violente, si la courbe C s'écarte suffisamment de la droite W„ = (X — 1) C, les vitesses des gaz brûlés pourront devenir beaucoup plus grandes que celles de l'air, et l'on pourra constater des effets dynamiques inverses aussi violents que les effets directs. Dans ce cas, l'observation des effets dynamiques ne sera pas d'un grand secours pour la détermination du point initial. Si nous revenons à nos diagrammes, nous constaterons que les ondes condensées qui se dirigent vers le fond de la galerie font graduellement monter la pression des gaz brûlés, jusqu'à ce que la flamme atteigne l'orifice; alors l'onde de détente" finale succède aux ondes condensées et renverse le sens de marche des gaz brûlés ; cette onde, très brusque au début, s'étale suivant la loi habituelle; la première onde élémentaire qui la constitue marque nette-

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ment son passage au début de la chute de pression ; on observe, par la comparaison des diagrammes pris en deux points de la galerie, que la vitesse de propagation de cette première onde est considérable; c'est, en effet, la somme de la vitesse du son dans les gaz qui sont encore très chauds et de la vitesse d'entraînement de ces gaz, qui est elle-même élevée, comme nous venons de le voir ; la vitesse se ralentit un peu après réflexion sur le fond de la galerie. La droite qui figure le trajet de la première onde élémentaire de la détente, dans sa marche vers le fond de la galerie, est d'un emploi commode pour déterminer l'instant d'arrivée de la flamme à l'orifice quand on ne le connaît pas par d'autres moyens. Nous n'insisterons pas davantage sur cette période finale, ni sur la mise en dépression et les balancements qui terminent l'explosion, phénomènes secondaires qui présentent un moindre intérêt. Étude du chevauchement des zones. — Nous noterons ici quelques conclusions que suggèrent les constructions de trajectoires des tranches d'air, relativement à la question du chevauchement des zones. Nous voyons, par exemple, dans l'essai 489, qu'une tranche d'air qui se trouvait au début vers la cote 60, est rejointe par la flamme vers la 165 cote 165 : le rapport -g— serait égal àX, s'il n'y avait pas de fuites ni de refroidissement, et si, par le développement de l'explosion, la galerie ne s'était pas mise en pression ; il est égal à 2,75, valeur qui constitue une assez bonne moyenne pour des comparaisons de ce genre. Cette tranche d'air, que la flamme rencontre à la cote 165, a balayé pendant son trajet un peu plus de 100 mètres de galerie, et les poussières qu'elle charrie sont un mélange de toutes celles que l'on avait au préalable déposées sur