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DE L'EAU.
sue LE 1410tIVEIVIENT
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o, et devenir elles doivent s'évanouir pour 0AB = S. On obtient donc complètes pour 0-
Il résulte de (III), en y posant
f (4)
pour N" N.' et R"R' les valeurs complètes de B en F, qu'on trouverait encore en déterminant f Lie et f f (4) , de manière à s'éva-
AB et à être complètes pour 0ABMF. Dans cette supposition , on a
nouir pour
q' (III) 48 q d v f de 2V0 co
y 4-- y') cpder
4g
gdt:7"--
(t,
.1
0)
v'
f(4,
Si l'on entend par moment d'inertie d'une
masse en mouvement le produit de cette masse par le carré de sa vitesse, on aura, pour le moment d'inertie de la tranche élémentaire en MM', , par conséquent, pour le moment d'inertie de la masse totale, f ecode ; de plus, puisque f4.coday est la vitesse de la tranche deviendra la masse réduite d'après la théorie du w. Mais 4CJC/0" moment d'inertie à l'aire FF'
et parce que, pour le même temps, vw est invariable, on obtient
4g
rd, -NI!'
§ IV.
f
dv 2
W iv
où il faut bien remarquer que les intégrales doivent être déterminées de manière qu'elles s'évaS, et qu'elles soient AB nouissent pour 0s. ABMF complètes pour e
f 42ek
'm
4g
1PGP, co
ou dv
2gdt---z, (IV)_
"YePLqq'.Y.HYr
VP-11, v' -vv.
. s t,' cede
ou si l'on pose dv 2gdt
M'
dv 2 gdt
sera la force accélératrice de l'eau, et si. on nomme P la force motrice et M la masse en mouvement, on obtient, comme pour les corps solides, la force accélératrice, en divisant la force motrice par la masse. Pour désigner ces expressions d'une manière plus déterminée, que l'on W2 n2 v2 la hauteur Cle pression qui nomme 4g -NA"
est nécessaire pour produire la vitesse y dans la dernière tranche F'P' ; alors 10. La force motrice P sera égale au poids d'une colonne d'eau , dont la base est la :3ection ru', et dont on trouve la hauteur en soustrayant